この記事では,ボルツマン定数の定義である「一分子あたりの気体定数」
(ただし, が気体定数で, がアボガドロ数)
と「ボルツマンの関係式」つまり,
( はエントロピー, はある定数, は 系の状態数)
において,
となることを確認します.
まず, 個の単原子分子からなる体積 の箱につまっている 理想気体を考えます. この系の状態数 を古典的に求めます.
この系のエネルギーは,
ここで,系の分子のデカルト座標に共役な, 運動量を としました.エネルギーが 以下の状態数は, 次の式で求められます.
ここで, はプランク定数, は系の エネルギー, は位相空間における 微小体積要素です.
位置座標についての積分は, となりますから,
この式の積分部分は,半径 の 次元の球 の超体積なので [*] ,
[*] | 次元の単位球(半径が1の球)の体積 は, です. |
となります.
ここで,ガンマ関数は,
であり,具体的な値としては, が自然数の時,
が挙げられます.
また, が十分に大きい時成立するスターリングの近似公式
も使います.ちなみに はランダウのオー記号と呼ばれるもので, カッコ内の式と同程度の小ささであることを示しています.小文字の にすると, カッコ内の式よりも小さいという事を示します.
準備が整ったのでエントロピーを計算します.式 より,
今,式 ,式 ,式 を用いました. 熱力学的関係により [†] ,
[†] | ここでは,エントロピーの定義 を用います. |
よって,
となります [‡] .
[‡] | 最初に一原子分子としましたが,状態数を求める際の位置座標での積分から状態数が の因子がでてくるのは変わらないので, これは二つ以上の原子からなる分子についても同様です. |
これを理想気体の方程式
と比較すれば,
が成立することが分かります.
それでは,今日はこの辺で.